Себеинвестиция

(светогледът на модерната физика) 

"От оттатък, инфлексия, излъчва се, съм аз, вълнов инфлексор (от Айнщайн),  
пък отсам, спинор, поглъща се, сме ние (Дирак)"; свободата е благодат, 
нежели благо (т. е. инвестираш в общност, инвестирайки в себе си, а и обратно)

            1. Айнщайн (без Нютон и Максуел)
 
Разпространение: едновременно преместване спрямо начало и направление
            v, бързина на направление
            c, бързина на преместване (разпространение, c > v)
            t, абсолютно време (т. е. спрямо началото)
            T, относително време (т. е. между направление и преместване)
            t', фиктивно време
(ct)² - (vt)² = (cT)² → t² = T² / (1 - v²/c²) → (ct)² = (cT)² / (1 - v²/c²)
ct = x; cT = ct' - vt', по направление; ct' = x' → x = (x' - vt') / √(1 - v²/c²), Лоренц
предвид x = x' - vt', Галилей → dx/dt = f(dv/dt), диференциране:
dx²/dt = c² d[x'²/(c² - v²) - 2x't' v/(c² - v²) + t'² v²/(c² - v²)]/dt
 
d[vⁿ/(c² - v²)]/dt = [(c² - v²) dvⁿ/dt - vⁿ d(c² - v²)/dt] / (c² - v²)² =
{v^n-1 [nc² - (n - 2)v²] / (c² - v²)²} dv/dt:
            n = 0 → [2v / (c² - v²)²] dv/dt
            n = 1 → [(c² + v²) / (c² - v²)²] dv/dt
            n = 2 → [2c²v / (c² - v²)²] dv/dt
 
2x dx/dt = {[2c²x'²v - 2c²x't' (c² + v²) + 2c⁴t'²v] / (c² - v²)²} dv/dt
dx/dv = (x'/x) [2vx' - (v² + c²) t'] / (1 - v²/c²)², тензор (?)
 
            2. Дирак (квантовата механика)
 
Разпространяващо се поле: ψ(x, t) = e^{jω(x/c - t)}, въртящ се вектор (стрелка); j² = -1
            x, пространство
            t, време
            c, бързина на разпространение (удължава се векторът, радар)
            ± ω = const, бързина на въртене (и на колебание)
            ћ, квантовата пропорция (предвид потенциала)
            V(x, t) = (1/2) ћω, потенциал (инфлексор, застопореност, колебание)
(i) dψ(x, t)/dx = j(ω/c)ψ(x, t) (d/dx, _x ћ²) → (ћω/c)²ψ(x, t) = - ћ²d²ψ(x, t)/dx² (_x 1/2) → (1/2) ћω ψ(x, t) = - (1/2) (ћ/ω) c² d²ψ(x, t)/dx², дискреция     
(ii) dψ(x, t)/dt = - jωψ(x, t) (_x jћ) → ћω ψ(x, t) = jћ dψ(x, t)/dt, диференция
(i) - (ii): - (1/2) (ћ/ω) c² d²ψ(x, t)/dx² + V(x, t) ψ(x, t) = jћ dψ(x, t)/dt,
              Шрьодингер (ψ ↔ V)
V(x, t) = 0 (!), вълнов инфлексор → - (1/2) (ћ/ω) c² d²ψ(x, t)/dx² = jћ dψ(x, t)/dt =
ћω ψ(x, t) = 2 V(x, t) ψ(x, t) = 0 → d²ψ(x, t)/dx² = 0, имаг. дискр. във времето
ψ(x, t) = (j/ω)² d²ψ(x, t)/dt² → ψ(x, t) = (c/ω)² d²ψ(x, t)/dx² + (j/ω)² d²ψ(x, t)/dt²,
                                                 Клайн-Гордън
ω² ψ(x, t) = c² d²ψ(x, t)/dx² - d²ψ(x, t)/dt²; dⁿ/dyⁿ e^ky = kⁿ e^ky
F² = A² + B² = (αA + βB)² = α²A² + β²B² + AB (αβ + βα) →
F = αA + βB; α² = β² = 1 & αβ = - βα
      | 0  1 |         | 1   0 |             | cdψ₁/dx |         | -dψ₁/dt |         | -ωjψ₁ |   
α = |        |; β = |         | → A = |               |; B = |              |; F = |            |, интегриране
      | 1  0 |         | 0  -1 |             | cdψ₂/dx |         |  dψ₂/dt |         |  ωjψ₂ |
| - ω jψ₁(x, t) = c dψ₂(x, t)/dx - dψ₁(x, t)/dt |
|                                                                     | → ψ_{1, 2}(x, t) = e^{±j(ω/2)(t - x/c)}, спинор
|   ω jψ₂(x, t) = c dψ₁(x, t)/dx - dψ₂(x, t)/dt |

Допълнението към статията ми "Дяволите да ни вземат", pdf: link