Вълновата функция (Дирак)

            Инфлексор = че съм факт мимоходом.
 
            Гранична вълна: колебание при цялостна точка (x), cos(tπ):
                        t, времето.
 
            Вълна: f(x) → f(t) = ∫₀¹cos(ω tπ)dω = sinc(tπ) ← ∑_x f(x) sinc[(t - x)π]:
                        ω, бързината на колебание.
 
            Хипотеза: вълната иде закъм аргумент (разложението в Точката)!
 
            Вълновата функция (ψ) "точка по точка"
            е чийто аргумент е вълна:
            d²ψ/d(x/c)² - d²ψ/dt² = ω (ωψ):
                        c, бързината на кълбово разпространение;
                        [d²ψ/d(x/c)² ↔ d²ψ/dt²], ускоряване ≡ средоточване.
 
            Разпределение → корените са реални:
                        време-пространственото
                        пресредоточване на "точка"
                        е колебанието на вълнова (ωψ) "точка".
 
            Полето около комплексен (на реалните) корен, ψ → ψ_j = e ^{j ω (x/c - t)}:
                        d²ψ_j/d(x/c)² = c² e ^{- j ω t} d²/dx² e ^{j(ω/c) x} =
                                    = 4 [j (ω/2) e ^{j (ω/2) (x/c - t)}]² = 4 [dψ_j√/d(x/c)]²;
                        - d²ψ_j/dt² = - e ^{j (ω/c) x} d²/dt² e ^{- jω t} =
                                    = - 4 [- j (ω/2) e ^{j (ω/2) (x/c - t)}]² = - 4 [dψ_j√/dt]²;
                        ω (ωψ_j) = ω²ψ_j = 4 [(ω/2) e ^{j (ω/2) (x/c - t)}]² = 4 [(ω/2) ψ_j√]²:
                                    ψ_j = 0, това е комплексният корен.
 
            ω/2 (ψ_j√) → ω_j√ ψ_j√, "вълнова точка със спин" → ω = ω_j√ (ψ = ψ_j√),
            цялото поле в компактност.
 
            Вектори, полето като вихър:
                       A = -|+ j dψ/d(x/c), пространствен вектор;
                       B = +|+ j dψ/dt, времеви вектор;
                       F = +|+ ω ψ, вълнов вектор.
 
            Двувариантни вектори (|), понеже
                        F² = A² + B² = (αA + βB)² = α²A² + β²B² + AB (αβ + βα), та
                        F = αA + βB; α² = β² = 1 & αβ = - βα:
 
                               | 0  1 |            | 1   0 |         
                        α = |         | & β = |          | → два варианта за спин (-|+).
                               | 1  0 |            | 0  -1 |
           
            | dψ₁/d(x/c) - dψ₂/dt =   j ω ψ₂ |
            |                                                 | → ψ_1,2 = e ^{± j (ω/2) (t - x/c)}, спинор, ето,
            | dψ₂/d(x/c) - dψ₁/dt = - j ω ψ₁ |      интерферира, спрягайки се (±)
                                                                    в тактопроводност със себе си,
                                                  т.е. че Точката се преодолява мимоходом.
 
            Вихровото структуриране като взаимооснование:
 
            (1) z,y = e ^{± (w/2) (v - u)}, диференциалната предпоставка
                 
                  | dz/d(v - u) = (w/2) z    | dv/dz - du/dz = (2/w) / z
                  | dy/d(v - u) = - (w/2) y | dv/dy - du/dy = - (2/w) / y
    
                  (dv/dz - du/dy) - (du/dz - dv/dy) = (2/w) (1/z - 1/y)
 
            (2) | dv/dz - du/dy =   ku |
                  | du/dz - dv/dy = - kv |, интегралната предпоставка
 
                  (dv/dz - du/dy) - (du/dz - dv/dy) = k (u + v)
 
            ----------
 
            (2/w) (1/z - 1/y) = k (u + v)
            (2/w) [e ^{(w/2) (v - u)} - e ^{- (w/2) (v - u)}] = k (v + u)
            (2/w) d[e ^{(w/2) (v - u)} - e ^{- (w/2) (v - u)}]/d(v - u) = k d(v + u)/d(v - u)
            (w/2)⁰ [e ^{(w/2) (v - u)} + e ^{- (w/2) (v - u)}] = k d(v + u)/d(v - u)
            (w/2)¹ [e ^{(w/2) (v - u)} - e ^{- (w/2) (v - u)}] = k d²(v + u)/d(v - u)²
            ...
            (w/2)^n-1 [e ^{(w/2) (v - u)} + (-1)ⁿ⁺¹ e ^{- (w/2) (v - u)}] = k dⁿ(v + u)/d(v - u)ⁿ
            (w/2)^n-1 [(1/z) + (-1)ⁿ⁺¹ (1/y)] = k dⁿ(v + u)/d(v - u)ⁿ
                  ? k = w → dⁿ(v + u)/d(v - u)ⁿ = (w/2)^n-2 [(1/z) + (-1)ⁿ⁺¹ (1/y)] / 2
                  ? w =  j ω; ω > 0; v - u > 0; u ≥ 0; n, четно:
            dⁿ(v + u)/d(v - u)ⁿ = - (ω/2)^n-2 sin[(ω/2) (v - u)]:
                  (v + u), фронтът (сферичен) на вълновата функция;
                  (v - u), времехоризонтът;
                  [_x(-1) & n = 2], средоточване към началото:
                    - d²(v + u)/d(v - u)² = sin[(ω/2) (v - u)]